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一、求 1 的傅里叶反变换
已知 傅里叶变换
X(e^{j\omega}) = 2 \pi \widetilde{\delta} ( \omega )求该 傅里叶变换的 反变换
ISFT[X(e^{j\omega})]0、周期 2π 的单位脉冲函数
单位脉冲函数 ( 单位冲击函数 ) 对应的 函数图像 如下 : 横轴是
n , 纵轴是
\delta (n) ;
n = 0 时 ,
\delta (n) = 1n = 1 时 ,
\delta (n) = 0如果写成
\widetilde{\delta} ( \omega ) 样式 , 说明该 单位脉冲函数 是以
2 \pi 为周期的 ,
\widetilde{\delta} ( \omega ) 可以写成如下式子 :
\widetilde{\delta} ( \omega ) = \sum_{m = -\infty}^{\infty} \delta( \omega - 2\pi m )m 取值
(-\infty , +\infty) ;
其函数图像如下样式 :
1、问题分析
求 1 的 傅里叶变换 SFT , 无法直接求出 , 这里求其 傅里叶反变换 ;
\widetilde{\delta} ( \omega ) 序列如下图所示 :
除了在
0 位置外 , 在
2\pi , 4\pi , 6\pi 等位置 , 都是 无限冲激响应 ,
其物理意义是 所有的能量 , 都集中在
\omega = 0 位置上 ;
周期信号 信息 都在其 周期组织区间内 , 其它区间都是周期性重复的 , 因此这里只分析
[-\pi , \pi] 之间的信号 ;
\widetilde{\delta} ( \omega ) 的物理意义是 所有的能量 都集中在
\omega = 0 , \pm2\pi , \pm 4\pi , \cdots 位置上 ;
2、涉及公式介绍
傅里叶变换 : 时域 " 离散非周期 " 信号 , 其频域就是 " 连续周期 " 的 , 其频域 可以 展开成一个 " 正交函数的无穷级数加权和 " , 如下公式
X(e^{j\omega}) = \sum_{n=-\infty}^{+\infty} x(n) e^{-j \omega n}傅里叶反变换 : 利用 " 正交函数 " 可以推导出 " 傅里叶反变换 " , 即 根据 傅里叶变换 推导 序列 ;
x(n) = \cfrac{1}{2\pi} \int_{-\pi} ^\pi X( e^{j \omega } )e^{j \omega k} d \omega3、1 的傅里叶反变换
将
X(e^{j\omega}) = 2 \pi \widetilde{\delta} ( \omega )带入到
x(n) = \cfrac{1}{2\pi} \int_{-\pi} ^\pi X( e^{j \omega } )e^{j \omega k} d \omega傅里叶反变换 公式中 , 可以得到如下公式 :
ISFT[X(e^{j\omega})] = \cfrac{1}{2\pi} \int_{-\pi} ^\pi 2 \pi \widetilde{\delta} ( \omega ) e^{j \omega k} d \omega-\pi ~
\pi 之间 , 只有
\omega = 0 点有值为
1 , 其它点都为
0 ,
\omega = 0 时 , 结果是
2\pi\omega \not=0 时 ,
\widetilde{\delta} ( \omega ) = 0 , 结果都是
0 ;
因此 ,
\int_{-\pi} ^\pi X( e^{j \omega } )e^{j \omega k} = 1可得到下面的式子 :
ISFT[X(e^{j\omega})] = \cfrac{1}{2\pi} \times 2 \pi = 1其中 ,
k 取值
(-\infty , +\infty) ;
4、1 的傅里叶反变换
最终可以得到一个公式 , 傅里叶变换如下 :
X(e^{j\omega}) = \sum_{n=-\infty}^{+\infty} x(n) e^{-j \omega n}使用
1 替换上述
x(n) , 可以得到 :
X(e^{j\omega}) = \sum_{n=-\infty}^{+\infty} e^{-j \omega n}结合本博客中的示例 :
1 的傅里叶变换如下 ,
X(e^{j\omega}) = \sum_{n=-\infty}^{+\infty} e^{-j \omega n} = 2 \pi \widetilde{\delta} ( \omega )