首页
学习
活动
专区
工具
TVP
发布
精选内容/技术社群/优惠产品,尽在小程序
立即前往

如何使图上点的大小与p值成正比?

要使图上点的大小与p值成正比,可以通过调整点的直径或面积来实现。一种常见的方法是使用散点图来表示数据,其中点的大小可以反映p值的大小。

散点图是一种二维坐标图,其中每个数据点由两个数值变量的值表示。为了使点的大小与p值成正比,可以将p值映射到点的直径或面积上。具体的步骤如下:

  1. 确定数据集:首先,需要有一组包含p值的数据集。这些数据可以是统计分析的结果,例如假设检验的p值。
  2. 数据预处理:根据需要,对数据进行预处理。这可能包括筛选、排序或转换数据,以便更好地展示结果。
  3. 确定点的大小映射规则:根据p值的大小确定点的直径或面积的映射规则。可以使用线性映射或非线性映射,具体取决于数据的分布和可视化的需求。
  4. 绘制散点图:使用前端开发技术绘制散点图。可以使用JavaScript的数据可视化库(如D3.js、Chart.js)或其他类似工具来实现。
  5. 应用点的大小映射规则:根据p值的大小,为每个数据点设置相应的点的直径或面积。可以使用CSS样式或绘图库提供的API来实现。
  6. 添加交互功能(可选):根据需要,可以为散点图添加交互功能,例如鼠标悬停显示数据详情、点击点进行进一步操作等。

总结起来,要使图上点的大小与p值成正比,需要将p值映射到点的直径或面积上,并使用前端开发技术绘制散点图。具体的映射规则和绘图方法可以根据实际需求和技术选择进行调整。

腾讯云相关产品和产品介绍链接地址:

页面内容是否对你有帮助?
有帮助
没帮助

相关·内容

  • 电阻电路的等效变化(Ⅰ)

    欧姆定律:在同一电路中,通过某一导体的电流跟这段导体两端的电压成正比,跟这段导体的电阻成反比,这就是欧姆定律。公式为I=U/R 基尔霍夫定律:在前面的电路当中有介绍过的,概述:集总参数电路:集总参数思想是电路理论的最基本也是最核心的思想 。集总参数电路是由电路电气器件的尺寸和工作信号的波长来做标准划分的,要知道集总参数电路首先要了解实际电路的基本定义。实际电路有可分为分布参数电路和集总参数电路。基尔霍夫电流定律(KCL)  基尔霍夫电压定律(KVL) 等效变化:本篇内容的重点也是在学习电路当中必须要掌握的知识点,对电路在进行分析和计算的时候有的时候可以把某一部分的电路是可以进行化简的。那么此时就可以用较为难的一个电路化简成一个比较简单的电路。 这③个概念对于前期来说学电路是特别的重要的(✿◕‿◕✿)

    02

    科学瞎想系列之一三二 电机绕组(9)

    上期讲了主极磁场分布不是正弦时产生的磁势高次谐波。本期我们讲另一种谐波电势——齿谐波电势。所谓齿谐波电势就是谐波的次数与每极槽数有着特定关系的谐波电势,根据上期讲的“种瓜得瓜种豆得豆”理论,其实齿谐波电势也是由于主极磁势中存在着齿谐波磁势引起的,只不过这种次数的谐波电势被齿槽给“调制放大”了,为了说清楚齿谐波电势被“调制放大”的机理,我们还是从任意υ次谐波电势的幅值讲起。 1 任意υ次谐波电势的大小 1.1 任意υ次谐波磁势产生的谐波磁场 上一期的(11)式讲到,对于转子主极任意一个υ次谐波磁势所产生的磁场包括三种,现将上期的第(11)式的推导结果重新列出如下: Bυ=Bυ0•sin(υ•ωt-υ•p•α)+∑Bυk•sin[υ•ωt-(k•Z+υ•p)α]+∑Bυk•sin[υ•ωt+(k•Z-υ•p)α] ⑴ 式中:Z为定子槽数;p为极对数;ω为转子旋转电角速度;k=1,2,3…; Bυ0=Fυ•λ0 ⑵ Bυk=(1/2)•Fυ•λk ⑶ 上述⑴式表明,任意一个υ次谐波磁势都会在气隙中产生三种谐波磁场:一是极对数为υ•p、转向与转子相同(顺转)、转速为同步转速的基本谐波磁场,(⑴式中第一项);二是一系列极对数为k•Z+υ•p(k=1,2,3…),转速为n1•υ•p/(k•Z+υ•p)的顺转谐波磁场(⑴式中第二项和式);三是一系列极对数为k•Z-υ•p,转向或顺转或反转、转速为n1•υ•p/(k•Z-υ•p)的谐波磁场(⑴式中第三项和式)。虽然这些谐波磁场的极对数各不相同,转速和转向也各式各样,但却都在定子绕组中感应出相同频率υ•f1的谐波电势。接下来我们就分别对这三种磁场产生的谐波电势进行解析计算,需要说明的是,这里用解析法计算纯粹是为了分析影响谐波电势大小的因素,以便后续讲解削弱谐波电势的机理,实际设计电机时还是建议用有限元进行定量仿真计算。 1.2 基本谐波磁场产生的υ次谐波电势 基本谐波磁场的极对数为υ•p,转速为n1,磁场幅值为Bυ0。感应出的谐波电势频率为υ•f1,谐波电势有效值为: Eυ0=4.44•υ•f1•Kdpυ•W•Φυ0 ⑷ Φυ0=(2/π)•Bυ0•τυ0•l ⑸ τυ0=π•D/(2υ•p) ⑹ 式中:Φυ0为基本谐波磁场的每极磁通;τυ0为基本谐波磁场的极距;D为电枢直径;l为铁心长;W为每相串联匝数;Kdpυ为υ次谐波绕组系数。将⑵、⑸、⑹式代入⑷式得: Eυ0=4.44•υ•f1•Kdpυ•W•(2/π)•Fυ•λ0•π•D•l/(2υ•p) =4.44•f1•(Kdpυ•W/p)•D•l•Fυ•λ0 =Ke•Kdpυ•Fυ•λ0 ⑺ 式中:Ke=4.44•f1•W•D•l/p,对于已经制造完成的电机,在一定的转速下(f1一定),Ke为一常数。由⑺式可见,由基本谐波磁场产生的υ次谐波电势与υ次谐波的绕组系数Kdpυ、υ次谐波的磁势幅值Fυ以及气隙平均磁导λ0成正比,要想削弱基本谐波磁场产生的谐波电势,需要从这三个方面入手(后续会详细讲解削弱方法)。 1.3 极对数为k•Z+υ•p的谐波磁场产生的υ次谐波电势 极对数为k•Z+υ•p的谐波磁场转速为n1•υ•p/(k•Z+υ•p),磁场幅值为Bυk。在绕组中同样感应出频率为υ•f1的谐波电势,谐波电势有效值为: E′υk=∑【k=1,2,3…】4.44•υ•f1•Kdpυ•W•Φ′υk ⑻ Φ′υk=(2/π)•Bυk•τ′υk•l ⑼ τ′υk=π•D/[2(k•Z+υ•p)] ⑽ 式中:Φ′υk为极对数为k•Z+υ•p的谐波磁场的每极磁通;τ′υk为极对数为k•Z+υ•p的谐波磁场的极距。将⑶、⑼、⑽式代入⑻式并整理得: E′υk=∑【k=1,2,3…】(1/2)•Ke•Kdpυ•Fυ•λk/ [k•Z/(υ•p)+1] =∑【k=1,2,3…】(1/2)•Ke•Kdpυ•Fυ•∑【k=1,2,3…】(λk•(υ•p)/(k•Z+υ•p) =Ke•Kdpυ•Fυ•∑【k=1,2,3…】λk•ξ1 =Eυ0•∑【k=1,2,3…】(λk/λ0)•ξ1 (11) 式中: ξ1=(υ•p)/[2•(k•Z+υ•p)] (12) 由(11)式可见,极对数为k•Z+υ•p (k=1,2,3…)的一系列谐波磁场产生的υ次谐波电势有效值,除了与υ次谐波的绕组系数Kdpυ、υ次谐波的磁势幅值Fυ以及k阶气隙磁导λk成正比外,还与一个系数ξ1有关,由(12)式可见,这个系数ξ1<1,且(λk/λ0)<1,这就意味着这种极对数为k•Z+υ•p (k

    02
    领券